в среднем составляет 0,5…0,6° на 100 м. Поднимающийся воздух фактически увеличивает энтальпию, то есть приобретает дополнительное количество теплоты, несмотря на понижение температуры, в чем можно убедиться, возвратив его в условия атмосферного давления на уровне моря.
Из сказанного следует, что хотя столб воздуха сечением в 1 см2 при его массе в 1 кг казалось бы мог отдавать по 250 кал (более 1 кДж) тепла при охлаждении на каждый 1°, но в силу адиабатического охлаждения, он не отдаёт его и даже сам «нагревается» за счет высвобождающейся теплоты конденсации атмосферного пара. Следовательно, воздух лишь транспортирует и даже присваивает «чужое» тепло, но сам своего тепла в окружающее пространство отдавать не может, поскольку переносимый им пар, в какой бы естественной концентрации не присутствовал в воздухе, успевает передавать тепло интенсивнее и больше, чем может это сделать воздух в силу своих физических свойств, к сожалению, ещё недостаточно изученных в экстремальных условиях высоких слоев атмосферы.
Энергия на образование паровой влаги (испарение) расходуется на водных поверхностях, а высвобождается при конденсации в атмосфере. Преобразование и задержка расхода теплоты парообразования в атмосфере в основном и создает ей тепловое преимущество, именуемое парниковым эффектом. На пути следования атмосфера неоднократно освобождается от водяного пара и вновь его приобретает.
И тут надо заметить, что тепло, высвобождающееся в высоких слоях атмосферы при конденсации пара, не может «обогревать» земную поверхность, поскольку конденсация и сублимация пара чаще происходит при температуре более низкой, чем имеет её земная (водная, ледяная) поверхность и направляется оно, главным образом, в космическое пространство длинноволновым излучением. Но поток этого тепла, к тому же чаще идущий из облачного покрова, компенсационно сдерживает примерно идентичное длинноволновое излучение самой земной поверхности, то есть «экономит» ее тепло, что при балансируемом приходе – расходе тепла в теплообмене земной поверхности с Солнцем и космосом равнозначно ее эквивалентному нагреванию. Поэтому высвобождающуюся теплоту парообразования в атмосфере условно, но допустимо в каком-то приближении отождествлять с приходом тепла к земной поверхности.
Допустим, в порядке «разведки боем», гипотетическое толкование сути однонаправленной атмосферной циркуляции и новый взгляд на роль воздушных масс в переносе ими тепла, мы получили неожиданную возможность наглядно сопоставить различия в теплообеспеченности высоких широт Земли с другими климатическими зонами.
2.3. Насколько на полюсах «холоднее», чем на экваторе?
Если этим вопросом кто-то и задавался, то ответа на него получить не мог по той простой причине, что люди еще не знают, как определить количество тепла на том или ином участке Земли. Странно? Определить энергию невидимого атома можем, а участка Земли, на которой стоим не можем. В лучшем случае оперируем лишь
