распределения Н-атомов в зоне А заметно изменяется, перегиб в диапазоне Т2 = 500-650 К. Видно, что кривые распределения концентрации Н-атомов близки между собой и практически не зависят от природы топлива [1-5]. Формирование в низкотемпературной зоне источника этих частиц протекает начиная с точки перегиба на представленных кривых, и после пологого участка следует экспоненциальный спад. Позднее аналогичная закономерность была установлена в [6-7] при возрастании добавок пероксида к смеси эфира с воздухом на примере формы кривых распределения атомов водорода, гидроксила, атомов кислорода и радикалов НО2.
Таким образом, можно заключить, что приведенный материал свидетельствует о том, в холодной зоне фронта устанавливается низкотемпературный источник активных частиц, воспроизводящих атомы водорода и др. радикалы.
Рис. 1. Распределение концентрации Н-атомов во фронте пламени метана при разных С0, Т = 298К и Р = 0,1МПа.
Рис. 2. Распределение температуры и концентрации Н-атомов в преде- лах фронта пламени пропана (2 < 0) С0 = а = 1,4 и в пределах равновесной зоны (2 > 0), Т0 = 294К.
Рис. 3. Распределение концентрации Н-атомов во фронте пламени Н-пентана С0 = а = 1,4 Т0 = 294К.
Соответственно диффузионному распределению радикалов можно ожидать форму профиля тепловыделения. На рис. 4-6 представлены кривые скорости объемного тепловыделения в пламёнах метана (а = 0,8; 1,07; 1,3), пропана (а = 1,4) [1, 2], Н-пентана, (а = 1,4; 1,5; 1,7) при Т0 = 293 К и в пламени гексана а = 2,7 в диапазоне Т0 = 344 К и 480 К [8-10].
Рис. 4. Распределение скорости объемного тепло- выделения в пламенах ме- тана при Т0 = 294К, 1) а = 0,8; 2) а = 0,03; 3) а = 1,3. Из сопоставления кривых в ходе наращивания С0 следует, что при превышении значения а >1 область тепловыделения смещается в сторону низких температур (зоны А). Начиная от а = 1,3 до 2,7 виден участок низкотемпературного тепловыде- ления на кривых для пропана [1, 2], пентана и гексана. Главный максимум тепловыделения в пламени гексана Т0 = 340 К (рис. 6) следует за холодным с разрывом ΔZ = 0,8 мм и следовательно совместно они подавляют бифронт. При Т0 = 404К и 480К имеется главный максимум тепловыделения, который смещен за точку Z > 0. Пламя при Т0 = 380К можно рассматривать как две последовательные бифуркации с образованием трех монофронтов, из которых главный находится при Z > 0. Малые максимумы кривых для пропана [1, 2] и пентана (рис. 5) сходны с первым на рис. 6.
Рис. 5. Распределение скорости объемного тепловыделения в пламенах Н-пентана, Т0 = 294 К.
Рис. 6. Распределение температуры и скорости объемного тепловыделения в пламени гексана а = 2,7 при различных Т0 = 340К, 404К и 480К.
В целом, применяя принятое в предыдущем сообщении (ПС) условие аКО2 = АКГ = аКН2О можно установить наиболее достоверные значения фактора 8 из величин АК; пламён горючих смесей представленных в табл. 2 (ПС). Видно, что принятое соотношение удовлетворяется
