плоско поляризованным светом с помощью ксеноновой лампы и монохроматора ЗМР. Измерялся стационарный фотовольтаический ток J по ранее описанному [1] методу. В соответствии с симметрией SbSI (точечная группа mm2) при измерении Jz (z – направление спонтанной поляризации) и освещении кристалла в x и y направлениях ПОФТ не возникает. Выражение для фотовольтаического тока Jz при освещении в x и y направлениях, соответственно, имеет вид:
где I—интенсивность света, β—угол между плоскостью поляризация света и осью z. На рис.1 кривая 1 представляет экспериментальную угловую зависимость Jz (β) для λ=600 нм при освещении вдоль [100]. Из сравнения экспериментальных угловых зависимостей Jz (β) с (4) и (5) были оценены численные значения αιjκ или фотовольтаические коэффициенты
С учетом плеохроизма и анизотропии отражения света в SbSI [6] были получены следующие значения:
К314∙10—8; К323∙10—8; K33 (2—3) ∙10—8А∙см∙ (Вт) -1. Таким образом, в SbSI фотовольтаические коэффициенты K31, K32, K33 более чем на порядок превышают соответствующие коэффициенты в LiNbO3: Fe.
Рис.1. Зависимость фотовольтаического тока Jz (1) при l = 600 нм и Jx (2) при l = 460 от ориентации плоскости поляризации света в SbSI.
Согласно (2), для SbSI компоненты фотовольтаического тока и являются пространственно-осциллирующими. Однако при освещении кристалла в области сильного поглощения в направлении осей x или y и при выполнении условия (3) вдоль поверхностей (100) и (010), соответственно, текут токи.
где β – угол между плоскостью поляризации света и осью z. Согласно [1,7] для SbSI условие сильного поглощения (3), должно выполняться уже при λ470 нм. Для наблюдения ПОФТ в условиях сильного поглощения на грань цинакоида (010) напылялись серебряные электроды в форме полос, параллельных оси спонтанной поляризации z. С помощью этих электродов при освещении кристалла в направлении [010] поляризованным светом с λ=460 нм измерялся ток Jx кривая 2 и длинноволновой области (λ=600нм, кривая 1) измерялся ток Jz. Угловая зависимость измеряемого тока удовлетворяет (5), в том время как ток Jх в этой области вообще не может наблюдаться из-за нарушения условия (3) и пространственной осцилляции. На рис. 2 представлены спектральные Jz (кривая 1), Jx (кривая 2), отнесённые к единице падающий энергии, а также спектральная зависимость
построенная с учётом дисперсии n0, nе и коэффициента поглощения α* в [010] направления.
Угловую зависимость Jx (β) в форме кривой 2, которая хорошо согласуется с (7) при К15= (2—4) ·10—9А·см· (Вт) -1 (λ=460нм).
Рис. 2. Спектральная зависимость Jz (1), Jx (2) и L=l0α* (3).
В то время, как измерявшаяся
